原先的做法是
\omega_c(t) = \alpha\sin (\beta t), t \in [0, \pi/(2\beta)] 。
原始餘弦函數若是
\omega_o(t) = \alpha(1-\cos (\beta t)), t \in [0, \pi/(2\beta)] ,
其中角加速度的極大值由以下的微分運算可以知道為 \alpha \beta
\frac{d\omega_o(t)}{dt} = \alpha \beta \sin(\beta t), t \in [0, \pi/(2\beta)]
把 \omega_o(t) 的微分(角加速度)在 t=\pi/(2\beta) 產生最大值 \alpha\beta 的點,作為「控制點」,將它移動到 t=\pi/(2\sigma \beta) 的點。
因此,為了保持角加速度的極大值為 \alpha \beta,就將第一段角速度曲線的緩加速定義成
\omega_1(t) = \frac{\alpha}{\sigma}(1-\cos (\sigma \beta t)), t \in \left[ 0, \frac{\pi}{2\beta \sigma} \right] 。
因此第二段角速度曲線 \omega_2(t) 的變化過程,必須符合以下三個條件
- \omega_1\left( \frac{\pi}{2\beta \sigma} \right) = \omega_2\left( \frac{\pi}{2\beta \sigma} \right) = \frac{\alpha}{\sigma}
- \omega_2 \left( \frac{\pi}{2\beta} \right) = \alpha。
- \frac{d\omega_1}{dt}\left(\frac{\pi}{2\beta \sigma}\right) = \frac{d\omega_2}{dt}\left(\frac{\pi}{2\beta \sigma}\right)
\omega_2(t) = a(b-c\cos(dt+e)) 。
此時
\frac{d\omega_2(t)}{dt} = acd \sin(dt+e) 。
那麼由於 t=\pi/(2\sigma \beta) 時,角加速度必須是最大值,因此
d\frac{\pi}{2\beta \sigma}+e=\frac{\pi}{2} 。
而且在 t=\pi/(2\beta) 時,必須與原有的弦波角速度命令曲線相同大小,還有角加速度也是0,因此
d\frac{\pi}{2\beta}+e=\pi 。
這兩個方程式相減,就可以找出 d 的大小
d \left( \frac{\pi}{2\beta} - \frac{\pi}{2\beta\sigma} \right) = \frac{\pi}{2} \rightarrow d = \frac{\sigma\beta}{\sigma-1}, e = \pi-d\frac{\pi}{2\beta} = \frac{\pi(\sigma-2)}{2(\sigma-1)}
當 dt_1+e = \pi/2 時,也就是 t_1=\pi/(2\beta\sigma) 時
\omega_2(t_1) = ab = \omega_1(t_1) = \frac{\alpha}{\sigma} ;
\frac{d\omega_2}{dt}(t_1) = \frac{d\omega_1}{dt}(t_1) = \alpha\beta = acd\sin(dt_1+e) = acd
由於 d 已經找出大小了,所以
acd = \alpha\beta \rightarrow ac = \frac{\alpha\beta}{d} = \frac{(\sigma-1)\alpha}{\sigma}
\omega_2(t_2) = a(b+c) = \alpha ;
剩下三個未知數 a, b, c,但上面三個方程式卻是相依,因為
ab = \frac{\alpha}{\sigma}, ac = \frac{(\sigma-1)\alpha}{\sigma} \rightarrow a(b+c) = \alpha 。
因此,令 c=1,則
a = \frac{\alpha(\sigma-1)}{\sigma}, b = \frac{\alpha}{a\sigma} = \frac{1}{\sigma-1} 。
以下就是完整的角速度曲線公式
f(t) = \left\{ \begin{array}{1,1} \frac{\alpha}{\sigma} [1-\cos (\sigma \beta t)] & t \in \left[0, \frac{\pi}{2\sigma \beta} \right) \\ \frac{(\sigma-1)\alpha}{\sigma} \left[ \frac{1}{\sigma-1}-\cos \left( \frac{\sigma\beta}{\sigma -1}t + \frac{(\sigma-2)\pi}{2(\sigma-1)} \right) \right] & t \in \left[ \frac{\pi}{2\sigma \beta}, \frac{\pi}{2\beta} \right] \end{array} \right.
因為 \sin(\sigma\beta t-\pi/2) = -\cos(\sigma\beta t),而且
-\cos \left( \frac{\sigma\beta}{\sigma -1}t + \frac{(\sigma-2)\pi}{2(\sigma-1)} \right) = \sin \left( \frac{\sigma\beta}{\sigma -1}t + \frac{(\sigma-2)\pi}{2(\sigma-1)} - \frac{\pi}{2} \right) = \sin \left( \frac{\sigma\beta}{\sigma -1}t - \frac{\pi}{2(\sigma-1)} \right) = \sin \left( \frac{\sigma\beta}{\sigma -1} \left( t - \frac{\pi}{2}\frac{1}{\sigma\beta} \right) \right)
因此完整的角速度曲線公式,也可以寫成
f(t) = \left\{ \begin{array}{1,1} \omega_1(t) = \frac{\alpha}{\sigma}\sin(\sigma\beta t-\pi/2) + \frac{\alpha}{\sigma} & t \in \left[0, \frac{\pi}{2\sigma \beta} \right) \\ \omega_2(t) = \frac{(\sigma-1)\alpha}{\sigma}\sin \left( \frac{\sigma\beta}{\sigma -1} \left( t - \frac{\pi}{2}\frac{1}{\sigma\beta} \right) \right) + \frac{\alpha}{\sigma} & t \in \left[ \frac{\pi}{2\sigma \beta}, \frac{\pi}{2\beta} \right] \end{array} \right.
接下來要找出上述角速度曲線加減速過程的累積角度,也就是上述曲線的積分。
\int_0^{t_1} \omega_1(t) \text{d}t = \frac{\alpha}{\beta\sigma^2} (\frac{\pi}{2} - 1), t_1 = \frac{\pi}{2\sigma \beta}
\int_{t_1}^{t_2} \omega_2(t) \text{d}t = \frac{\alpha}{\beta} \frac{(\sigma-1)^2}{\sigma^2} + \frac{\pi}{2\beta} \frac{\sigma-1}{\sigma} \frac{\alpha}{\sigma}, t_2 = \frac{\pi}{2\beta}
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